Лоренц күші: Нұсқалар арасындағы айырмашылық

ш
clean up, replaced: Пайдаланған әдебиет → Дереккөздер using AWB
шӨңдеу түйіні жоқ
ш (clean up, replaced: Пайдаланған әдебиет → Дереккөздер using AWB)
[[Сурет:VFPt Solenoid correct2.svg|thumb| alt=A.| ''[[Классикалық электродинамика]]'']]
'''Лоренц күші''' — [[электрмагнит]]тік өрісте қозғалатын [[заряд]]талған бөлшекке әсер ететін күш. Бұл күшті сипаттайтын өрнекті 1892 ж. [[голланд]] физигі [[Гендрик Антон Лоренц|Х. А. Лоренц]] (1853 — 1928) тәжірибе нәтижелерін қорытындылап тапқан, [[СИ]] жүйесінде формуласы:
 
<center>
<math>\mathbf{F}=q\left(\mathbf{E}+[\mathbf{v}\times\mathbf{B}]\right)</math>
</center>
,
,
 
мұндағы:
* <math>\mathbf{F}</math> — [[ Лоренц күші]]
* <math>q\ </math> — [[бөлшек заряды]]
* <math>\mathbf{E}</math>— [[электр өрісі]]
Лоренц күшінің магниттік бөлігінің шамасы, θ=90° болғанда [[максималь]], ал θ=0 болса, оның шамасы нөлге тең болады. [[Вакуум]]дегі тұрақты әрі біртекті магнит өрісінде (В=Н, мұндағы Н — магнит өрісінің [[кернеу]]лігі) қозғалатын зарядталған бөлшек Лоренц күшінің магниттік құраушысының әсерінен бұрандалық сызық бойымен тұрақты v жылдамдығымен қозғалады. Егер Е=0 болса, онда зарядталған бөлшектің қозғалысы күрделіленіп, оның айналу центрі магнит өрісіне [[перпендикуляр]] бағытта ығысады. Бұл ығысу бөлшектің [[дрейф]]і деп аталады. Дрейфтің бағыты [ЕН] векторы арқылы анықталады және ол зарядтың таңбасына тәуелді болмайды. Магнит өрісі мен өткізгіштегі электр тогының өзара әсерлесуі салдарынан өткізгіштің көлденең қимасындағы токтың мәні әр түрлі болады. Бұл жағдай [[термомагниттік]] және [[гальваномагнит]]тік құбылыстарда байқалады (қ. [[Холл эффект]]ісі, т.б.).<ref>[[Қазақ энциклопедиясы]]</ref><ref>Орысша-қазақша түсіндірме сөздік: Физика / Жалпы редакциясын басқарған э.ғ.д,, профессор Е. Арын – Павлодар: С. Торайғыров атындағы Павлодар мемлекеттік университеті, 2006. ISBN 9965-808-88-0</ref>
 
==Дереккөздер==
==Пайдаланған әдебиет==
<references/>
 
{{Stub}}
{{wikify}}
 
[[Санат:Электромагнетизм]]
 
 
{{Stub}}